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Desde siempre, las condiciones de propagación han determinado la afluencia de estaciones de radio aficionados en las bandas de h.f., si estan buenas y "hay condiciones", entonces se nota bullicio y se dice que las bandas están "abiertas". Si no hay buenas condiciones, a veces hay tal silencio que parecería que el receptor está descompuesto y entonces las bandas están "sopladas" como diría Pedro, XE1IX.
Pero también hay otro efecto interesante con este fenómeno del ciclo solar; también el interés por la radio tiene ese efecto cíclico. Cuando el ciclo solar está en su parte alta, el interés por la radio afición se manifiesta, no solamente en la afluencia de estaciones en las bandas de h.f., también se incrementa el ingreso de nuevos radioaficionados.
El ciclo 23 está en ascenso y es cuando tenemos que aprovechar para traer nuevos adeptos a la radio afición y consolidar a los actuales, aunque a decir verdad, este "hobby" es un gusanito que nunca morirá para los que le tenemos cariño y hemos dedicado una buena parte de nuestra vida a practicarlo y difundirlo.
Sin embargo, el circuito paralelo equivalente R-L-C de la trampa, también juega un papel en la reduccón de la ganancia. Nosotros debemos derivar un valor del Q de la trampa revirtiendo nuestros cálculos y derivando una juego de valores en serie para R y XL. La reactancia de la red paralelo de la trampa en 14.1 MHz está dada por la ecuación:
Usando el valor resultante de la reactancia paralelo, 532 ohms y los 63.7 kohms de la resistencia paralelo, nosotros debemos calcular los valores equivalentes serie de la resistencia y la reactancia por medio de las ecuaciones:
Los valores serie calculados son aquellos: R = 4.2 ohms; XL = 532 ohms. (Esos valores son calculados automáticamente por NEC y aparecen como parte de sus datos de salida). Dividiendo Xl entre R, derivamos a Q de aproximadamente 126 a 14.1 MHz. Note que este valor varia de la expectación de aquellos que desean descontar el capacitor y reducir la trampa a una simple combinación serie de resistencia y reactancia inductiva. El programa NEC sugiere que las pérdidas en la trampa a 14.1 MHz son aproximadamente el doble que las pérdidas a 21.2 MHz.
UNa antena dipolo igualmente acortada en 14.1 MHz con una bobina de carga central requiere una reactancia inductiva de 174 ohms para ser resonante. Una bobina central sin pérdidas produce una ganacia en el espacio libre de 2.00 dBi. Solamente añadiendo una resistencia serie de 1.2 ohms puede ser duplicada la ganancia en el espacio libre del dipolo con trampas para 15 metros (1.87 dBi) . El Q de la bobina de carga equivalente llega a ser cerca de 145.
Cuanto más baja es la frecuencia abajo de la frecuencia de resonancia de la trampa, más alto el Q de la trampa dada. En algunas muy bajas frecuencias, más bajas que 1/10 de la frecuencia resonante de la trampa, el Q de la trampa se aproxima muy cerca del Q inicial de la bobina (suponiendo que el Q inicial es válido a esa distancia de la frecuencia, lo cual es dudoso). El Q del ensamble de la trampa es el más bajo en su frecuencia de resonancia. De aquí que una trampa para 10 metros debe mostrar un Q más alto en 20 metros que en 15 metros.
Para probar mi hipótesis, escalé un arreglo para 10 metros con una impedancia de 50 ohms en el punto de alimentación a 14.1 MHz. El nuevo arreglo direccional de 2 elementos tamaño completo espaciados los 2 elementos por 12.12', usando de nuevo tubo de aluminio de 1" para simplificar el modelo, como se muestra en la figura 3. Con un elemento exitado de 32.2" de largo y un reflector de 34.94", el arreglo logró su máxima relación de frente a espalda (10.68 dB), una figura exacta que su contraparte para 10 metros. La impedancia en el punto de alimentación fue de 50.7 ohms. La ganancia hacia adelante en esas condiciones fue de 6.13 dBi.
Figura 3
